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离子晶体的长光学波.pdf
喇菲原胞反向位移——使晶体中出现宏观的极化原胞中的两个正负离子质量两个正负离子的位移- MandM- μμvvand描述长光学波运动的宏观量)()(2...
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03_05_离子晶体的长光学波.ppt
固体 物理学
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L-3.5 离子晶体中的长光学波-29.pptx
L-3.5 离子晶体中的长光学波-29
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03_05_离子晶体的长光学波.pdf
固体 物理学
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离子晶体的长光学波实验方法局域振动.ppt
离子晶体的长光学波实验方法局域振动
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3.5 离子晶体中的长光学波.pdf
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离子晶体的长光学波实验方法局域振动.pptx
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[理学]34 离子晶体的长光学波、实验方法、局域振动.ppt
[理学]34 离子晶体的长光学波、实验方法、局域振动

黄昆方程

ɺɺ w = b w + b e  11 12   p = b21w + b22 e 

描写离子晶体 中长光学波的 基本方程

第一个方程是决定离子相对振动的动力学方程 第二个方程表示除去正、负离子相对位移产生 极化, 还要考虑宏观电场存在时的附加极化
ωlo  ε (0)  = ωto  ε (∞)  
1/ 2

lst 关系

长光学纵波的频率ωlo 总是大于长光学横波的频率ωto

三、长光学波振动的原子理论 从一般的原子理论角度建立唯象的方程, 并推导出 系数
1 (q*) 2 3ε 0 ω m k b11 = − + m 1− 1 α+ + α− 3ε 0 ω

q* (ω m )1/ 2 b12 = = b21 1 α+ + α− 1− 3ε 0 ω

b22 =

1 α+ + α− 1− 3ε 0 ω

(α + + α − ) / ω

四、离子晶体的光学性质 正负离子间的相对振动产生一定的电偶极矩, 从而可以 和电磁波相互作用, 引起在远红外光区域的强烈吸收

红外选择 反射

五、极化激元 前面假定了晶体中的电场只是库仑作用引起的, 因而 有 ▽×e＝0, 即 e 为无旋的矢量场 严格的理论应该以麦克斯韦的电磁 方程代替前面的静电方程 把电磁方程和晶格的唯象方程结合以后, 所研究的对 象就成为晶格的长光学振动和电磁场相耦合的系统 求解得到的振动模实际上代表了 格波和光波的耦合振动模

黄昆在1951年首先提出了这个概念, 并且 对这种耦合模的性质进行了系统的分析

后来证明不仅格
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高二物理竞赛离子晶体长光学波课件.ppt
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离子晶体的长光学波课件
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